按导光机理来说，PCF可以分为两类：折射率导光机理和光子能隙导光机理。

    周期性弱点的纤芯折射率（石英玻璃）和周期性包层折射率（空气）之间有一定差别，从而使光可以在纤芯中撒播，这种结构的PCF导光机理依然是全内反射，但与通例G.652光纤有所差别，由于包层包括空气，以是这种机理称为刷新的全内反射，这是由于空芯PCF中的小孔尺寸比传导光的波长还小的缘故[3]。

    理论上求解光波在光子晶体中的本征方程即可导出实芯和空芯PCF的传导条件，即光子能隙导光理论。如图2所示，光纤中心为空芯，虽然空芯折射率比包层石英玻璃低，但仍能包管光不折射出去，这是由于包层中的小孔点阵组成光子晶体。当小孔间距和小孔直径知足一定条件时，其光子能隙规模内就能阻止响应光撒播，光被限制在中心空芯之内传输。很近有研究批注，这种PCF可传输99%以上的光能，而空间光衰减极低，光纤衰减只要标准光纤的1/2～1/4[4]。

    3、光子晶体光纤的参数特征

    空心光子晶体光纤中的光是在由周期性摆放的硅质料空气孔围成的空心中传输。由于只要很少一部分光在硅质料中传输，以是相关于通例光纤来说，质料的非线性效应显着降低，消耗也大为镌汰。据展望，空心光子晶体光纤很有或许成为下一代超低消耗传输光纤，在不久的未来，空心光子晶体光纤将普遍应用于光传输，脉冲整形和压缩，传感光学和非线性光学中。现在，已开发出多种商用空心光子带隙光纤，波长掩饰440nm~2000nm。

    高非线性光子晶体光纤中的光是在由周期性摆放的硅质料空气孔围成的实心硅纤芯中传输。通过选择响应的纤芯直径，低色散波长可以选定在可见光和近红外波长规模（670nm~880nm），使得这些光纤特殊适合于接纳掺钛蓝宝石激光或Nb3+泵浦激光光源的超一连光爆发器[6]。Blazephotonics的光子晶体光纤非线性效应可达245W-1km-1，可用于频率怀抱学、光谱学或光学相关拍摄学中超一连光爆发器。

    通例单模光纤现实上是波长比二次模阻止波长小的多模光纤，而宽带单模光子晶体光纤是真正意义上的单模光纤。这种特征是由于其包层由周期性摆放的多孔结构组成。Blazephotonics的宽带单模光子晶体光纤的消耗低于0.8dB/km，主要用于空间单模场宽带辐射传输，短波长光传输，传感器和干预仪。

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